這節開始來講熵,口說同音稱商,火字旁為取自熱力學(thermaldynamic variables),商則因為其公式為 $\frac{\text{熱}}{\text{溫度}}$。

到現在熱和溫度其實都還是有點小抽象,所以Entropy (S) 在學習的時候也常常會有點困惑,但反正我們現在繼續來看吧~

現在來看個系統,有兩種狀態,從狀態一到狀態二有很多路徑可以到,我們定兩條

算做功

\[W_A=\int_1^2PdV\\ W_B=\int_1^2PdV\]

因為面積就是做功,很明顯的看出來

\[W_A\neq W_B\]

所以我們來換一下,不看端點,用路徑分

\[W_A=\int_{\Gamma_A} PdV\\ W_B=\int_{\Gamma_B} PdV\]

上一節講等溫和絕熱不用管路徑的原因,因為當我們說「等溫」和「絕熱」的時候,路徑已經決定好了,只有唯一路徑,所以直接用端點看狀態來求做功。

Thermal Cycle

現在我們積一圈回來

因為內能只和溫度有關,積一圈回來,同樣的PV,T也一樣,那麼圈內面積就是這個cycle的功和吸的熱

\[\Delta U = 0\\ W=Q=\text{Enclosed area}\]

微分式

\[W=\oint dW \neq 0\\ Q=\oint dQ \neq 0\\ \Delta U = \oint dU = 0\rightarrow U\text{ is a state function}\]

所以看cycle(引擎)的時候不是只看狀態的結果,不同的過程會不同,不同的過程才決定了引擎的好壞。

竟然熱量和功積一圈不會等於0,我們回頭來看另外一個積一圈會等於0的公式(注意這裡只有可逆時才成立,代表積一圈時,沒有能量號散,像是不可回復的摩擦力作用在裡面。假若真的不可逆的話,那此公式就會>0):

\[\oint \frac{dQ}{T}=0\]

證明比較複雜,我們直接舉個例子。

舉例:可逆 Thermal Cycle

複習一下熱力學第一定律微分形式

\[dU = dQ-PdV\\ \Rightarrow \frac{dQ}{T}=\frac{dU}{T}+\frac{P}{T}dV\]

然後舉個簡單例子,分成四個變化路徑如圖

分段路徑積分

等壓膨脹 $A\to B$

定個符號$S$

\[\begin{align} S_{A\to B} &\equiv \int_A^B \frac{dQ}{T}=\int_A^B \frac{dU}{T}+\frac{P}{T}dV\\ &=nC_v\int_A^B \frac{dT}{T}+nR\int_A^B \frac{dV}{V}\\ &(\because dU=nC_v dT,\quad T=\frac{PV}{nR})\\ &=nC_v\ln \left(\frac{T_B}{T_A}\right)+nR\ln\left(\frac{V_B}{V_A}\right)\\ &=n(C_v+R)\ln 2\\ &=nC_p \ln 2\\ &(\because \frac{T_B}{T_A}=\frac{4P_0 V_0}{2P_0 V_0}) \end{align}\]

定容壓縮 $B\to C$

\[\begin{align} S_{B\to C} &\equiv \int_B^C \frac{dQ}{T}\\ &=nC_v\int_B^C \frac{dT}{T}\\ &=nC_v\ln \left(\frac{T_C}{T_B}\right)\\ &=nC_v\ln \frac{1}{2}\\ &=-nC_v \ln 2 \end{align}\]

等壓壓縮 $C\to D$

\[\begin{align} S_{C\to D} &\equiv \int_C^D \frac{dQ}{T}\\ &=nC_v\ln \left(\frac{T_D}{T_C}\right)+nR\ln\left(\frac{V_D}{V_C}\right)\\ &=-nC_p\ln 2 \end{align}\]

定容加壓 $D\to A$

\[\begin{align} S_{D\to A} &\equiv \int_D^A \frac{dQ}{T}\\ &=nC_v\int_D^A \frac{dT}{T}\\ &=nC_v\ln \left(\frac{T_A}{T_D}\right)\\ &=nC_v\ln 2 \end{align}\]

總和

全部拼起來

\[\begin{align} \oint\frac{dQ}{T}&=S_{A\to B}+S_{B\to C}+S_{C\to D}+S_{D\to A}\\ &=nC_p \ln 2+(-nC_v \ln 2)+(-nC_p\ln 2)+nC_v\ln 2\\ &=0 \end{align}\]

狀態函數 熵 Entropy

這樣積一圈回來等於0,其實就很像是某種potential(像是以前學的保守力),這樣的狀態函數我們定為 Entropy,僅和狀態有關,和路徑無關。

Entropy is a state function.

\[\frac{dQ}{dT} = dS\\ dQ=TdS\]

所以任意PV圖的兩個點,我們可以計算差值,並只看端點狀態

\[S(2)-S(1)\equiv \int_1^2 \frac{dQ}{T}=\int_1^2 dS\\ \Rightarrow \oint \frac{dQ}{T}-\oint dS = 0!\]

從 $dS$ 看凌亂程度

現在我們進一步來看$dS$的特性,先分別畫出各個狀態下的氣體狀況

\[\begin{align} S(B)-S(A) &=\int_A^B \frac{dQ}{T} = n C_p \ln 2\\ S(B)&= S(A)+ n C_p \ln 2\\ S(C)&= S(B)+(-nC_v \ln 2)\\ &=S(A) + nR\ln 2\\ S(D)&=S(C)+(-nC_p \ln 2)\\ &=S(A)-nC_v\ln 2 \end{align}\]

這樣就可以來對每個狀態的Entropy進行排序的關係式了!

\[S(B) > S(C) > S(A) > S(D)\]

溫度的話就是PV相乘,所以

\[T(B) > T(C) = T(A) > T(D)\]

那這個大小有什麼意義呢?我們可以用來判斷該系統的凌亂程度。

首先我們來看為什麼 $S(B) > S(C)$。

先看兩者的空間,都是$2V_0$,空間一樣亂,但是溫度因為B比較大,速度上B較亂,所以整體的$S(B)$就會比較亂。

同理來看 $S(C) > S(A)$,雖然溫度一樣,所以速度一樣亂,可是C可以亂的空間比較大,所以整體的$S(C)$就更亂。

其他$A,D$和$B,C$也同理。

所以在統計力學上面,可以把Entropy S 和 “the degrees of disorder” 的概念連結在一起,去定量的描述這個系統的亂的程度。

古典小結邏輯:畫PV圖,發現大部分物理量積一圈幾乎都不是零,但是把$dQ/T$去積一圈卻是零,告訴我們可以定義像位能一樣的東西,就是Entropy,定義出來之後,我們用常識把Entropy把不同狀態做比較,產生了概念,定義出來的Entropy似乎跟系統的凌亂程度有關係。

舉例:卡諾引擎

現在來看另一個Thermal Cycle我們稱為卡諾Cycle。

這個Cycle起自卡諾詢問一個問題:這世界有沒有最好的引擎呢?

要討論這個問題的原因,是因為像我們一般車子,引擎每一次小爆炸推動後,需要再回復原本狀態再重來一次,使得我們車子可以一直動下去。所以才想要討論這樣回到原點的Cycle,有沒有效率最高的狀況?

直接講結果,PV圖,兩個等溫線,兩個絕熱線。

算四段作功

\[\begin{cases} W_{12}=\int PdV = nR T_H \ln \left(\frac{V_2}{V_1}\right)\\ W_{23}=\left(\frac{nR}{\gamma-1}\right)(T_H-T_L) = n C_v(T_H-T_L)\\ W_{34}=nRT_L \ln\left(\frac{V_4}{V_3}\right) = nR T_L \ln\left(\frac{V_1}{V_2}\right) = -nRT_L\ln\left(\frac{V_2}{V_1}\right)\\ W_{41}=nC_v\left(T_L - T_H\right) \end{cases}\\\]
Note:
等溫: $$ P_1V_1=P_2V_2\Rightarrow \frac{P_1}{P_2}=\frac{V_2}{V_1}\\ P_3V_3=P_4V_4\Rightarrow \frac{P_3}{P_4}=\frac{V_4}{V_3}\\ \Rightarrow \frac{P_1P_3}{P_2P_4}=\frac{V_2V_4}{V_1V_3} $$
絕熱: $$ P_1V_1^\gamma=P_4V_4^\gamma\Rightarrow \frac{P_1}{P_4}=\frac{V_4^\gamma}{V_1^\gamma}\\ P_2V_2^\gamma=P_3V_3^\gamma\Rightarrow \frac{P_3}{P_2}=\frac{V_2^\gamma}{V_3^\gamma}\\ \Rightarrow \frac{P_1P_3}{P_2P_4}=\left(\frac{V_2V_4}{V_1V_3}\right)^\gamma $$ 結合在一起: $$ \left(\frac{V_2V_4}{V_1V_3}\right)^\gamma = \frac{V_2V_4}{V_1V_3}\\ \left(\frac{V_2V_4}{V_1V_3} =\right)^{\gamma-1}=1,\quad \gamma \neq 1\\ \frac{V_2V_4}{V_1V_3} = 1 $$

在繼續計算$dS$積分之前,我們算一下熱量,兩條絕熱就不用算了,兩條等溫($\Delta U = 0$)

\[W_{12}=Q_H=nR T_H \ln \left(\frac{V_2}{V_1}\right)\\ W_{34}=Q_L=-nRT_L \ln \left(\frac{V_2}{V_1}\right)\]

計算熵

\[\oint \frac{dQ}{T}=\frac{Q_H}{T_H}+0+\frac{Q_L}{T_L}+0\\ =nR\ln \left(\frac{V_2}{V_1}\right)-nR\ln\left(\frac{V_2}{V_1}\right)\\ =0\]

因此得到

\[\frac{Q_H}{T_H}+\frac{Q_L}{T_L}=0\]

代表作功$1\to 2$的時候是吸熱,$3\to 4$的時候是放熱,高溫吸過來的熱是正比於$T_H$,低溫放出去的熱也是正比於$T_L$,這個引擎就會非常簡單,四個行程裡只有兩個有吸熱和放熱。

而引擎的Efficiency定義:輸出的功除以吸的熱,若吸進來的熱能完全做功,是最好(但當然不可能)。

\[\eta = \frac{W}{Q_{in}}\]

那回來我們這個引擎Cycle圍的面積作功

\[W=Q=Q_H+Q_L\]

所以

\[\eta =\frac{Q_H-|Q_L|}{Q_H}=1-\frac{T_L}{T_H}\\ (\because \frac{Q_H}{T_H}+\frac{Q_L}{T_L}=0)\]

所以如果你的引擎的低溫高溫固定下來,設計出來能夠達到最高效率就是這個值,也稱為 Carnot Efficiency。